Различия

Показаны различия между двумя версиями страницы.

--- lab3:несамостоятельный_разряд [2019/04/01 09:31]
root_s
+++ lab3:несамостоятельный_разряд [2025/07/01 11:59] (текущий)
@@ Строка 15: / Строка 15: @@
 где учтено, что заряды $q_+=e$, а $q_-=-e$  (появление многозарядных ионов практически исключено). Подставляя одно выражение в другое получим
 $$
-j= e(n_+b_+ n_-b_-)E.
+j= e(n_+b_+ + n_-b_-)E.
 $$
+Запомним, что, хотя отрицательные заряды движутся в сторону, противоположную направлению вектора электрического поля, они вносят положительный вклад в величину плотности тока, поскольку их заряд отрицательный. Полный ток между параллельными электродами равен $I=jS$, где $S$ --- площадь сечения промежутка.
+Посмотрим теперь на электрическую цепь, показанную на рис. Если в цепи течет ток $I$, то
+$$
+\varepsilon = IR+El=I(R+\frac 1{eS(n_+b_+ + n_-b_-)})=I(R+R_{промежутка}),
+$$
+где $l$ --- длина газового промежутка. В условиях поддержания разряда слабым внешним источником (источник альфа-частиц) число носителей заряда в газе очень мало, и сопротивление цепи практически равно сопротивлению промежутка. Тогда падение напряжения между электродами будет практически равно ЭДС источника $U=El=\varepsilon $.
+Начнем теперь повышать напряжение источника. Сначала это приведет к росту напряженности поля в промежутке, а, значит, к увеличению скорости дрейфа и линейному росту тока вцепи. Рано или поздно ток возрастет настолько, что падением сопротивления на сопротивлении пренебрегать будет нельзя, и падение напряжения будет перераспределяться между резистором и промежутком. Но, возможно, к этому времени разряд из несамостоятельного превратится в самостоятельный.
+Назад к [[:lab3:ток_в_газах|Электрический ток в газах]]
+или далее
+[[:lab3:электронные_лавины|Электронные лавины и пробой газа]]