| Предыдущая версия справа и слева
Предыдущая версия
Следующая версия
|
Предыдущая версия
|
lab4:магнетизм_микрочастиц [2019/04/08 20:48]
root_s |
lab4:магнетизм_микрочастиц [2021/09/17 11:19] (текущий)
root |
| |
| Движущийся по круговой орбите радиуса $r$ электрон, | Движущийся по круговой орбите радиуса $r$ электрон, |
| {{ :lab4:m01.png?400 |}} | {{ :lab4:m01.png?250 |}} |
| эквивалентен кольцевому току $I=\frac{e}{T} $, где $e$ --- абсолютная величина заряда электрона; $T=\frac{2\pi r}{v}$ --- период обращения электрона по орбите; $v$ --- скорость вращения. Соответствующий этому току //орбитальный магнитный// момент равен: | эквивалентен кольцевому току $I=\frac{e}{T} $, где $e$ --- абсолютная величина заряда электрона; $T=\frac{2\pi r}{v}$ --- период обращения электрона по орбите; $v$ --- скорость вращения. Соответствующий этому току //орбитальный магнитный// момент равен: |
| $$ | $$ |
| \vec m_{l} =-\frac{e}{2m_{e} c} \vec p_{l} . | \vec m_{l} =-\frac{e}{2m_{e} c} \vec p_{l} . |
| $$ | $$ |
| Полученное соотношение содержит только фундаментальные постоянные (отношение заряда к его массе), не зависит от радиуса орбиты, поэтому оно справедливо для любой формы орбиты и для многоэлектронных атомов. Знак минус в выражении выше означает, что векторы магнитного и механического моментов при орбитальном движении направлены в противоположные стороны, что обусловлено отрицательным зарядом электрона. Множитель $-\frac{e}{2m_{e} c} =\gamma $ называется //{орбитальным магнитомеханическим (гиромагнитным) отношением// для электрона. | Полученное соотношение содержит только фундаментальные постоянные (отношение заряда к его массе), не зависит от радиуса орбиты, поэтому оно справедливо для любой формы орбиты и для многоэлектронных атомов. Знак минус в выражении выше означает, что векторы магнитного и механического моментов при орбитальном движении направлены в противоположные стороны, что обусловлено отрицательным зарядом электрона. Множитель $-\frac{e}{2m_{e} c} =\gamma $ называется // орбитальным магнитомеханическим (гиромагнитным) отношением// для электрона. |
| |
| Кроме орбитального механического движения, электрон обладает //собственным// моментом количества движения (//механическим//) $\vec p_{s},$ называемым //спином,// проекция которого на направление вектора $\vec B$ имеет //только два// значения: $+\frac 12 \hbar$ и $-\frac 12\hbar,$ ($\hbar$ --- постоянная Планка). | Кроме орбитального механического движения, электрон обладает //собственным// моментом количества движения (//механическим//) $\vec p_{s},$ называемым //спином,// проекция которого на направление вектора $\vec B$ имеет //только два// значения: $+\frac 12 \hbar$ и $-\frac 12\hbar,$ ($\hbar$ --- постоянная Планка). |
| |
| Твердое тело представляет совокупность огромного количества атомов, магнитные моменты которых определяются не только микрочастицами, принадлежащими данному атому, но и их взаимодействием с частицами соседних атомов. Из изложенного следует, что все тела в той или иной степени магнитны, т.е. обладают магнитными свойствами. | Твердое тело представляет совокупность огромного количества атомов, магнитные моменты которых определяются не только микрочастицами, принадлежащими данному атому, но и их взаимодействием с частицами соседних атомов. Из изложенного следует, что все тела в той или иной степени магнитны, т.е. обладают магнитными свойствами. |
| | |
| | Назад [[:lab4:обозначения2|Основные обозначения]] или далее [[:lab4:Магнитное поле в веществе|Магнитное поле в веществе]] |