Различия

Показаны различия между двумя версиями страницы.

--- lab4:поведение_спонтанной_намагниченности [2019/04/09 21:44]
root_s
+++ lab4:поведение_спонтанной_намагниченности [2021/09/17 11:22] (текущий)
root
@@ Строка 3: / Строка 3: @@
 Особые свойства магнитоупорядоченных веществ наблюдаются только в некотором температурном интервале. При нагревании ферромагнетика выше некоторой температуры, называемой //точкой Кюри,// самопроизвольная намагниченность исчезает и //ферромагнетик превращается в парамагнетик//. При последующем понижении температуры ниже точки Кюри ферромагнитные свойства восстанавливаются. Это явление связано с разрушением (восстановлением) магнитного порядка и представляет собой магнитный фазовый переход порядок --- беспорядок, который принято считать переходом второго рода((Помимо переходов порядок–беспорядок в магнитоупорядоченных веществах могут быть переходы порядок–порядок (например, ферромагнетик–антиферромагнетик). Эти переходы могут возникать самопроизвольно при достижении определенной температуры или под действием внешнего поля при достижении критического значения. Причем они могут быть как 1-го, так и 2-го рода. При достижении определенной температуры и магнитного поля в некоторых веществах может появиться магнитная тройная точка, в которой сосуществуют три состояния: антиферромагнитное--метамагнитное (неустойчивое ферромагнитное) и парамагнитное.)). Причиной этого перехода является тепловое движение, разрушающее ферромагнитное упорядочение.
-**Рассмотрим кратко суть фазовых переходов.*** Как известно, при фазовых переходах 1--го рода в некотором очень узком интервале температур происходит перестройка кристаллической решетки вещества (меняются межатомные расстояния и углы между плоскостями решетки). При этом симметрия тела изменяется скачком и одновременно происходит изменение состояния кристалла: меняется внутренняя энергия и другие термодинамические величины, что приводит к скачкообразному изменению объема и к выделению скрытой теплоты превращения.
+**Рассмотрим кратко суть фазовых переходов.** Как известно, при фазовых переходах 1--го рода в некотором очень узком интервале температур происходит перестройка кристаллической решетки вещества (меняются межатомные расстояния и углы между плоскостями решетки). При этом симметрия тела изменяется скачком и одновременно происходит изменение состояния кристалла: меняется внутренняя энергия и другие термодинамические величины, что приводит к скачкообразному изменению объема и к выделению скрытой теплоты превращения.
 При фазовых  переходах 2--го рода изменение симметрии тела также происходит скачком, но состояние тела изменяется постепенно. Это означает, что межатомные расстояния и углы между плоскостями в точке перехода практически остаются неизменными. Поскольку состояние тела в точке фазового перехода остается практически неизменным, то переход не сопровождается выделением или поглощением скрытой теплоты превращения, т.е. нет скачкообразного изменения теплоты перехода, теплового расширения, спонтанной намагниченности и др.; но вторые производные по температуре изменяются скачком.
@@ Строка 30: / Строка 30: @@
 Поскольку самопроизвольная намагниченность подрешеток //ферримагнетика// может иметь различную температурную зависимость, то соответственно общая температурная зависимость магнитной восприимчивости неоднозначна и имеет сложный вид.
-Закон Кюри для парамагнетика и закон Кюри --- Вейсса для ``ферро--'' и антиферромагнетиков можно рассматривать как единый закон Кюри. Различие только в том, что в ферромагнетике обменное взаимодействие стремится все магнитные моменты сделать параллельными, т.е. увеличить восприимчивость, а в антиферромагнетиках обменное взаимодействие стремится обратить намагниченность в ноль и, следовательно, уменьшить магнитную восприимчивость. Но надо иметь в виду, что \textit{закон Кюри }-- \textit{Вейсса не применим во всей области температур}. Для описания магнитных свойств вещества в \textit{ферромагнитном состоянии} закон Кюри -- Вейсса \textit{неприменим}, но он \textit{достаточно хорошо} описывает температурную зависимость магнитной восприимчивости \textit{ферромагнетика}, находящегося в \textit{парамагнитном }состоянии.
+Закон Кюри для парамагнетика и закон Кюри --- Вейсса для "ферро--" и антиферромагнетиков можно рассматривать как единый закон Кюри. Различие только в том, что в ферромагнетике обменное взаимодействие стремится все магнитные моменты сделать параллельными, т.е. увеличить восприимчивость, а в антиферромагнетиках обменное взаимодействие стремится обратить намагниченность в ноль и, следовательно, уменьшить магнитную восприимчивость. Но надо иметь в виду, что //закон Кюри --- Вейсса не применим во всей области температур.// Для описания магнитных свойств вещества в //ферромагнитном состоянии// закон Кюри --- Вейсса //неприменим//, но он //достаточно хорошо// описывает температурную зависимость магнитной восприимчивости //ферромагнетика//, находящегося в //парамагнитном// состоянии.
 Температурные зависимости спонтанной намагниченности $M_{s} $ и магнитной восприимчивости $\chi $ при фазовых переходах второго рода описываются степенными зависимостями:
-\begin{equation} \label{GrindEQ__22_}
+$$
-T<T_{c} ;
+M_s=A(T_c-T)^{\beta }, \ \ \ T<T_{c} ;
-\end{equation}
+$$
-\begin{equation} \label{GrindEQ__23_}
+$$
-\frac{1}{\chi } =B(T-T_{c} )^{\gamma } ,  T>T_{c} ,
+\frac{1}{\chi } =B(T-T_{c} )^{\gamma } , \ \ \  T>T_{c} ,
-\end{equation}
+$$
-где \textit{А} и \textit{В }-- константы;$\beta $ и $\gamma $ -- критические индексы магнитного перехода.
+где $А$ и $В$ --- константы; $\beta $ и $\gamma $ --- критические индексы магнитного перехода.
-Из теории фазовых переходов 2-го рода, созданной  Л. Д. Ландау и основанной на разложении в ряд термодинамического потенциала, следовали значения  $\beta $ = 1/2,  $\gamma $ = 1. Однако эксперименты показали существенное отличие значений критических индексов от предсказываемых классической теорией. Оказалось, что из-за наличия особенностей в точке фазового перехода разложение термодинамического потенциала в ряд неправомерно. \textit{}
-\textit{\eject }
+Из теории фазовых переходов 2-го рода, созданной  Л.Д. Ландау и основанной на разложении в ряд термодинамического потенциала, следовали значения  $\beta  = \frac 12,$  $\gamma  = 1.$ Однако эксперименты показали существенное отличие значений критических индексов от предсказываемых классической теорией. Оказалось, что из--за наличия особенностей в точке фазового перехода разложение термодинамического потенциала в ряд неправомерно.
-\noindent
+Назад [[:lab4:Классификация магнетиков|Классификация магнетиков]] или далее [[:lab4:Приложение|Приложение]]