Парамагнетики — вещества, имеющие не скомпенсированный собственный магнитный момент микрочастиц, составляющих атом (молекулу). Парамагнитные свойства проявляются у следующих классов физических объектов:
В отсутствие внешнего магнитного поля →B магнитные моменты отдельных атомов (молекул) парамагнетиков ориентированы равновероятно по всем направлениям. Вследствие теплового движения направление магнитных моментов непрерывно меняется, но результирующий средний магнитный момент парамагнитного тела в отсутствие внешнего магнитного поля всегда равен нулю.
При наложении внешнего, однородного магнитного поля возникнут силы, ориентирующие магнитный момент каждого атома по направлению вектора →B. В зависимости от ориентации магнитного момента атом будет иметь различную магнитную энергию: U=−(→m→B)=mBcosα, где α — угол между направлением магнитного момента →m и вектором магнитного поля →B. Минимальное значение энергии будет при параллельной ориентации векторов →m и →B. Этой ориентации противодействует хаотическое тепловое движение равное кТ. В результате установится некоторый результирующий магнитный момент, и тело окажется намагниченным. При комнатной температуре, не очень сильных магнитных полях и в предположении, что между атомами отсутствует взаимодействие, намагниченность равна →M=Nm23kT→H, N — число атомов в единице объема, k — постоянная Больцмана.
(Поскольку эффекты диамагнетизма и парамагнетизма малы, то в формуле вектор →B заменен на вектор →H).
Из полученного соотношения следует, что в слабых магнитных полях намагниченность парамагнетика:
При очень большом намагничивающем поле и низких температурах, когда все магнитные моменты выстраиваются по направлению вектора →H и намагниченность достигает предельного значения, наступает так называемое магнитное насыщение.
С повышением температуры, при неизменном внешнем поле, возрастает дезориентирующая роль теплового движения молекул и намагниченность, а также магнитная восприимчивость убывает. Зависимость магнитной восприимчивости парамагнетиков от температуры описывается законом Кюри χ=Nm23kT=CT, где С=Nm23k — константа Кюри; Т — абсолютная температура (температура, отсчитываемая от абсолютного нуля). Обратная магнитная восприимчивость линейно зависит от температуры, при этом угол наклона определяется величинами N и →m.
Имеются парамагнетики, для которых магнитная восприимчивость очень слабо зависит от температуры (щелочные металлы) и с аномальной температурной зависимостью (титан, цирконий и др.).
Магнитная восприимчивость парамагнетиков мала, но в отличие от диамагнетиков всегда имеет положительные значения (см. прил. табл. П1), поэтому парамагнетики втягиваются в область сильного магнитного поля.
К парамагнетикам относятся газы О2 и О, соли железа, кобальта, никеля, щелочные металлы, а также металлы магний, кальций, алюминий, хром, марганец и др.