| Предыдущая версия справа и слева
Предыдущая версия
Следующая версия
|
Предыдущая версия
|
lab5:common5 [2019/04/11 16:42]
root_s [Взаимоиндуктивность] |
lab5:common5 [2019/04/11 18:54] (текущий)
root_s [Эквивалентные схемы] |
| ==== Источники тока и напряжения ==== | ==== Источники тока и напряжения ==== |
| |
| Реальные источники тока и напряжения (блоки питания, генераторы сигналов, различные датчики электрических сигналов) представляют собой сложные устройства, характеризующиеся набором специфических параметров и характеристик. В электрических цепях и при теоретических расчетах мы отображаем их эквивалентными схемами, основой которых является \textit{эквивалентные источники напряжения и тока}. Точно так же, как мы отличаем реальные резисторы, конденсаторы и катушки индуктивности от их идеальных эквивалентных элементов \textit{R},\textit{ C} и \textit{L}, необходимо отличать и реальные источники тока и напряжения от их идеальных эквивалентных схем. | Реальные источники тока и напряжения (блоки питания, генераторы сигналов, различные датчики электрических сигналов) представляют собой сложные устройства, характеризующиеся набором специфических параметров и характеристик. В электрических цепях и при теоретических расчетах мы отображаем их эквивалентными схемами, основой которых является //эквивалентные источники напряжения и тока.// Точно так же, как мы отличаем реальные резисторы, конденсаторы и катушки индуктивности от их идеальных эквивалентных элементов $R, C$ и $L,$ необходимо отличать и реальные источники тока и напряжения от их идеальных эквивалентных схем. |
| |
| Эквивалентный источник напряжения / тока состоит из двух идеальных элементов -- идеального источника (генератора) напряжения / тока и внутреннего сопротивления (рис. 1). | Эквивалентный источник напряжения тока состоит из двух идеальных элементов --- идеального источника (генератора) напряжения тока и внутреннего сопротивления (рис. 1). |
| | {{ :lab5:001.png?500 |}} |
| | Идеальный генератор (источник) //напряжения// --- это элемент электрической цепи, разность потенциалов (напряжение) $U=\varphi _{2} -\varphi _{1} $ между выводами которого задано и не зависит от внешних условий, в том числе и от протекающего по генератору току. Это эквивалентно утверждению, что внутреннее сопротивление идеального источника напряжения равно нулю, а напряжение может быть задано либо как константа, либо в виде нужной функции времени. Идеальный генератор напряжения является физической абстракцией, то есть реально подобное устройство нельзя осуществить. Например, при подключении нагрузки, сопротивление которой стремится к нулю, ток, протекающий через генератор напряжения, стремился бы к бесконечности, что нереализуемо. |
| |
| Идеальный генератор (источник) \textit{напряжения} --- это элемент электрической цепи, разность потенциалов (напряжение) $U=\varphi _{2} -\varphi _{1} $ между выводами которого задано и не зависит от внешних условий, в том числе и от протекающего по генератору току. Это эквивалентно утверждению, что внутреннее сопротивление идеального источника напряжения равно нулю, а напряжение может быть задано либо как константа, либо в виде нужной функции времени. Идеальный генератор напряжения является физической абстракцией, то есть реально подобное устройство нельзя осуществить. Например, при подключении нагрузки, сопротивление которой стремится к нулю, ток, протекающий через генератор напряжения, стремился бы к бесконечности, что нереализуемо. | Идеальный генератор (источник) тока --- это элемент электрической цепи, для которого сила тока задана и не зависит от внешних условий. Ток может быть задан как константа или как функция времени. Идеальный генератор тока также является физической абстракцией. Если допустить его существование, то при заданной величине тока напряжение между выводами такого элемента стремилось бы к бесконечности при подключении нагрузки, сопротивление которой очень велико. Например, отключение нагрузки эквивалентно тому, что $R_н = \infty$ и напряжение на выводах идеального источника тока должно стать $U = \infty ,$ что физически нелепо. Такого «конфуза» не происходит с идеальным источником напряжения, поэтому в схемах предпочтительно «работать» с идеальным источником напряжения, а не тока. |
| |
| Идеальный генератор (источник) тока --- это элемент электрической цепи, для которого сила тока задана и не зависит от внешних условий. Ток может быть задан как константа или как функция времени. Идеальный генератор тока также является физической абстракцией. Если допустить его существование, то при заданной величине тока напряжение между выводами такого элемента стремилось бы к бесконечности при подключении нагрузки, сопротивление которой очень велико. Например, отключение нагрузки эквивалентно тому, что \textit{R${}_{\textrm{н}}$ = $\infty$} и напряжение на выводах идеального источника тока должно стать \textit{U = $\infty$}, что физически нелепо. Такого «конфуза» не происходит с идеальным источником напряжения, поэтому в схемах предпочтительно «работать» с идеальным источником напряжения, а не тока. | В теории линейных электрических цепей есть теорема Гельмгольца --- Тевенина, согласно которой для анализа тока и напряжения на любом двухполюсном элементе цепи $R_{н} $ всю остальную часть схемы можно представить в виде эквивалентного источника сигнала, состоящего из идеального источника напряжения $E$ и внутреннего сопротивления $R_{i} $ (рис. 1, а). |
| |
| В теории линейных электрических цепей есть теорема Гельмгольца $-$ Тевенина, согласно которой для анализа тока и напряжения на любом двухполюсном элементе цепи $R_{=} $ всю остальную часть схемы можно представить в виде эквивалентного источника сигнала, состоящего из идеального источника напряжения$E$ и внутреннего сопротивления $R_{i} $ (рис. 1, \textit{а}). | В соответствии с другой теоремой любой источник напряжения можно представить в виде эквивалентного ему источника тока, состоящего из идеального источника тока $I'=\frac{E}{R_i}$ и того же самого внутреннего сопротивления $R_{i} $ (рис. 1, б). Сами по себе идеальные источники $E$ и $I'$ смысла не имеют: смысл имеет только весь эквивалентный источник (напряжения или тока), состоящий из двух элементов --- идеального источника и его внутреннего сопротивления. То есть элементы, окруженные на рис. 1 пунктирной линией, должны восприниматься как единый эквивалентный источник напряжения или тока соответственно. Это важно помнить в связи с тем, что на эквивалентные источники напряжения (тока) часто ошибочно переносят свойства их идеальных компонентов $E(I').$ Следует запомнить, что эквивалентные источники напряжения (тока) призваны заменить реальные источники, а потому сами по себе идеальными источниками напряжения (тока) не являются! |
| |
| \noindent \includegraphics*[width=3.11in, height=1.22in, keepaspectratio=false]{image4} | |
| |
| \noindent \textit{Рис. 1.} Эквивалентные источники напряжения (а) и тока (б) | ==== Условия, при которых эквивалентные источники являются источниками стабильного тока или напряжения ==== |
| |
| В соответствии с другой теоремой любой источник напряжения можно представить в виде эквивалентного ему источника тока, состоящего из идеального источника тока $I'={E \mathord{\left/{\vphantom{E R_{i} }}\right.\kern-\nulldelimiterspace} R_{i} } $ и того же самого внутреннего сопротивления $R_{i} $ (рис. 1, \textit{б}). Сами по себе идеальные источники $E$ и $I'$ смысла не имеют: смысл имеет только весь эквивалентный источник (напряжения или тока), состоящий из двух элементов -- идеального источника и его внутреннего сопротивления. То есть элементы, окруженные на рис. 1 пунктирной линией, должны восприниматься как единый эквивалентный источник напряжения или тока соответственно. Это важно помнить в связи с тем, что на эквивалентные источники напряжения (тока) часто ошибочно переносят свойства их идеальных компонентов $E$\textit{ }($I'$\textit{)}. Следует запомнить, что эквивалентные источники напряжения (тока) призваны заменить реальные источники, а потому сами по себе идеальными источниками напряжения (тока) не являются! | На практике часто важно иметь такой источник электрической энергии (будь то источник сигнала или питания), который был бы способен поддерживать стабильное напряжение (ток) при изменении нагрузки в заданных пределах. Такие источники называются источниками стабильного напряжения (тока). Характеристики работы схемы, показанной на рис. 1, полностью определяются отношением $\frac{R_н}{R_i}.$ /* {{ :lab5:001.png?500 |}} */ |
| |
| | - При $R_{н}\gg R_i$ (рис. 1, а) напряжение на нагрузке близко к величине $E$ и слабо зависит от величины нагрузки, т.е. источник является генератором стабильного напряжения. Действительно, в этом случае $U_{н} =E-I\cdot R_{i}$, а $I=\frac{E}{R_i +R_н} \approx \frac{E}{R_н}$, т.е. $U_н =E(1-\frac{R_i}{R_н})\approx E.$ Неидеальность генератора напряжения можно определить отношением изменения выходного напряжения к эдс: $\Delta U_{н} =E-U_{н},$ где $\frac{\Delta U_н}{E}=\frac{R_i}{R_н}.$ |
| | - При $R_н \ll R_i$ источник сигналов является генератором стабильной величины тока нагрузки с погрешностью $\frac{\Delta I}{I} =\frac{R_i}{R_н}.$ Доказательство проводится аналогично предыдущему. Источник выдает в нагрузку ток, близкий к максимально возможному для него $I_{н}= \frac{E}{R_i}.$ |
| | - При $0,1\cdot R_{i} \le R_н \le 10\cdot R_{i}$ источник не является ни стабилизатором напряжения, ни стабилизатором тока. При изменении нагрузки одновременно изменяется как ток через нее, так и напряжение на ней. |
| |
| |
| \textbf{1.6. Условия, при которых эквивалентные источники являются источниками стабильного тока или напряжения} | |
| |
| На практике часто важно иметь такой источник электрической энергии (будь то источник сигнала или питания), который был бы способен поддерживать стабильное напряжение (ток) при изменении нагрузки в заданных пределах. Такие источники называются источниками стабильного напряжения (тока). Характеристики работы схемы, показанной на рис. 1, полностью определяются отношением ${R_{=} \mathord{\left/{\vphantom{R_{=} R_{i} }}\right.\kern-\nulldelimiterspace} R_{i} } $. | ===== Содержание понятия «эквивалентные» для источников напряжения и тока ===== |
| | |
| 1. При\textit{ }$R_{=} >>R_{i} $ (рис. 1, \textit{а}) напряжение на нагрузке близко к величине $E$ и слабо зависит от величины нагрузки, т. е. источник является генератором стабильного напряжения. Действительно, в этом случае $U_{=} =E-I\cdot R_{i} $, а $I={E \mathord{\left/{\vphantom{E \left(R_{i} +R_{=} \right)}}\right.\kern-\nulldelimiterspace} \left(R_{i} +R_{=} \right)} \approx {E \mathord{\left/{\vphantom{E R_{=} }}\right.\kern-\nulldelimiterspace} R_{=} } $, т. е. $U_{=} =E\left(1-{R_{i} \mathord{\left/{\vphantom{R_{i} R_{=} }}\right.\kern-\nulldelimiterspace} R_{=} } \right)\approx E$. Неидеальность генератора напряжения можно определить отношением изменения выходного напряжения к эдс: $\Delta U_{=} =E-U_{=} $, где ${\Delta U_{=} \mathord{\left/{\vphantom{\Delta U_{=} E}}\right.\kern-\nulldelimiterspace} E} ={R_{i} \mathord{\left/{\vphantom{R_{i} R_{=} }}\right.\kern-\nulldelimiterspace} R_{=} } $. | |
| | |
| 2. При $R_{=} <<R_{i} $ источник сигналов является генератором стабильной величины тока нагрузки с погрешностью ${\Delta I \mathord{\left/{\vphantom{\Delta I I}}\right.\kern-\nulldelimiterspace} I} ={R_{i} \mathord{\left/{\vphantom{R_{i} R_{=} }}\right.\kern-\nulldelimiterspace} R_{=} } $. Доказательство проводится аналогично предыдущему. Источник выдает в нагрузку ток, близкий к максимально возможному для него $I_{=} ={E \mathord{\left/{\vphantom{E R_{i} }}\right.\kern-\nulldelimiterspace} R_{i} } $. | |
| | |
| 3. При $0,1\cdot R_{i} \le R_{=} \le 10\cdot R_{i} $ источник не является ни стабилизатором напряжения, ни стабилизатором тока. При изменении нагрузки одновременно изменяется как ток через нее, так и напряжение на ней. | |
| | |
| | |
| | |
| \textbf{1.7. Содержание понятия «эквивалентные» для источников напряжения и тока} | |
| |
| Замещение источника напряжения источником тока не является тождественным, а только эквивалентным в определенных отношениях. Рассмотрим, в чем проявляется эквивалентность замещения. | Замещение источника напряжения источником тока не является тождественным, а только эквивалентным в определенных отношениях. Рассмотрим, в чем проявляется эквивалентность замещения. |
| |
| Источник напряжения (рис. 1, \textit{а}) обеспечивает один и тот же ток $I={E \mathord{\left/{\vphantom{E \left(R_{i} +R_{=} \right)}}\right.\kern-\nulldelimiterspace} \left(R_{i} +R_{=} \right)} $ через\textit{ }$R_{i} $ и $R_{=} $ и напряжение на нагрузке $U_{=} =I\cdot R_{=} $. В свою очередь, источник тока (рис. 1, \textit{б}) обеспечивает неизменную величину тока\textit{ }$I'={E \mathord{\left/{\vphantom{E R_{i} }}\right.\kern-\nulldelimiterspace} R_{i} } $\textit{,} который разветвляется на два тока: ток $I_{i} $\textit{,} текущий через внутреннее сопротивление $R_{i} $, и ток $I_{=} $, текущий через нагрузку $R_{=} $, причем $I'=I_{i} +I_{=} $, а отношение токов обратно пропорционально отношению сопротивлений. Эквивалентность источников состоит в трех утверждениях. | Источник напряжения (рис. 1, а) обеспечивает один и тот же ток $I=\frac{E}{R_i +R_н} $ через $R_{i} $ и $R_{н} $ и напряжение на нагрузке $U_{н} = I\cdot R_{н} $. В свою очередь, источник тока (рис. 1, б) обеспечивает неизменную величину тока $I'=\frac{E}{R_i},$ который разветвляется на два тока: ток $I_i$, текущий через внутреннее сопротивление $R_{i} $, и ток $I_{н} $, текущий через нагрузку $R_{н} $, причем $I'=I_{i} +I_{н}$, а отношение токов обратно пропорционально отношению сопротивлений. Эквивалентность источников состоит в трех утверждениях. |
| |
| 1. Ток в нагрузке в обеих схемах одинаков. Действительно, ток в схеме источника напряжения $I_{=} =I={E \mathord{\left/{\vphantom{E \left(R_{i} +R_{=} \right)}}\right.\kern-\nulldelimiterspace} \left(R_{i} +R_{=} \right)} $, а ток в схеме источника тока можно определить, воспользовавшись тем, что токи в параллельных ветвях распределяются обратно пропорционально сопротивлениям этих ветвей ${I_{=} \mathord{\left/{\vphantom{I_{=} I_{i} }}\right.\kern-\nulldelimiterspace} I_{i} } ={R_{i} \mathord{\left/{\vphantom{R_{i} R_{=} }}\right.\kern-\nulldelimiterspace} R_{=} } $. Учитывая соотношения $I'=I_{i} +I_{=} $ и $I'={E \mathord{\left/{\vphantom{E R_{i} }}\right.\kern-\nulldelimiterspace} R_{i} } $, получим для тока нагрузки схемы рис. 1, \textit{а} то же соотношение $I_{=} ={E \mathord{\left/{\vphantom{E \left(R_{i} +R_{=} \right)}}\right.\kern-\nulldelimiterspace} \left(R_{i} +R_{=} \right)} $, что и для схемы рис. 1, б. | - Ток в нагрузке в обеих схемах одинаков. Действительно, ток в схеме источника напряжения $I_{н} =I=\frac{E}{R_i +R_н},$ а ток в схеме источника тока можно определить, воспользовавшись тем, что токи в параллельных ветвях распределяются обратно пропорционально сопротивлениям этих ветвей $\frac{I_н}{I_i}=\frac{R_i}{R_н}.$ Учитывая соотношения $I'=I_{i} +I_{н}$ и $I'=\frac{E}{R_i},$ получим для тока нагрузки схемы рис. 1, а то же соотношение $I_{н} =\frac{E}{R_{i} +R_н},$ что и для схемы рис. 1, б. |
| | - Напряжение на нагрузках в обеих схемах одинаково $U_{н} =U_{н}',$ что следует из равенства токов в нагрузках для обеих схем и закона Ома. |
| | - Мощность, выделяемая на нагрузке, в обеих схемах одинакова, что следует из того, что мощность равна произведению тока на напряжение, а токи и напряжения на $R_н$ в обеих схемах одинаковы. |
| |
| 2. Напряжение на нагрузках в обеих схемах одинаково $U_{=} =U_{=} {}^{{'} } $, что следует из равенства токов в нагрузках для обеих схем и закона Ома. | Однако эквивалентность такой замены источников не является полной по крайней мере в двух отношениях. Во-первых, если в отношении нагрузки обе схемы ведут себя совершенно одинаково (одинаковы токи, напряжения и выделяемая на нагрузке мощность), то этого нельзя сказать о самих источниках. Мощность, выделяемая на внутреннем сопротивлении самих эквивалентных источников тока и напряжения, различна. Действительно, сами внутренние сопротивления эквивалентных источников одинаковы, но токи, текущие через них, различны. В источнике напряжения $I_{i} =I_{н} =I=\frac{E}{R_i +R_н}.$ В источнике тока |
| | $$ |
| | I_{i} =I'-I_{н} =\frac{E}{R_{i} } -\frac{E}{R_{i} +R_{н} } =\frac{E}{R_{i} +R_{н} } \cdot \frac{R_{н} }{R_{i} } =I_{н} \frac{R_{н} }{R_{i} } . |
| | $$ |
| | Таким образом, в зависимости от отношения $\frac{R_н}{R_i} $ мощность, выделяемая на внутреннем сопротивлении эквивалентных источников напряжения и тока, получается различной, а потому представление об эквивалентных источниках напряжения и тока нельзя применять для анализа мощности в цепи самих реальных источников. |
| |
| 3. Мощность, выделяемая на нагрузке, в обеих схемах одинакова, что следует из того, что мощность равна произведению тока на напряжение, а токи и напряжения на $R_{=} $ в обеих схемах одинаковы. | Второе ограничение связано с тем, что с внутренним сопротивлением эквивалентного источника тока $R_{i} $ в расчетах нельзя поступать так, как если бы оно представляло собой сопротивление обыкновенного резистора. Нельзя, например, всю нагрузку $R_{н} $ или ее часть «переносить» во внутреннее сопротивление источника тока, подсчитав новое сопротивление по закону сложения параллельных сопротивлений $R_{i}' =\frac{R_н R_i}{R_i +R_н}.$ |
| |
| Однако эквивалентность такой замены источников не является полной по крайней мере в двух отношениях. Во-первых, если в отношении нагрузки обе схемы ведут себя совершенно одинаково (одинаковы токи, напряжения и выделяемая на нагрузке мощность), то этого нельзя сказать о самих источниках. Мощность, выделяемая на внутреннем сопротивлении самих эквивалентных источников тока и напряжения, различна. Действительно, сами внутренние сопротивления эквивалентных источников одинаковы, но токи, текущие через них, различны. В источнике напряжения $I_{i} =I_{=} =I={E \mathord{\left/{\vphantom{E \left(R_{i} +R_{=} \right)}}\right.\kern-\nulldelimiterspace} \left(R_{i} +R_{=} \right)} $. В источнике тока | Наиболее очевидна ошибочность такого решения в случае, когда нагрузка представляет собой комплексное сопротивление, например, показанное на рис. 2,а. |
| \[I_{i} =I'-I_{=} =\frac{E}{R_{i} } -\frac{E}{R_{i} +R_{=} } =\frac{E}{R_{i} +R_{=} } \cdot \frac{R_{=} }{R_{i} } =I_{=} \frac{R_{=} }{R_{i} } . \] | {{ :lab5:002.png?500 |}} |
| | Перенос части нагрузки в $R_{i}' $, показанный на рис. 2,б, во--первых, изменяет фазу нового тока нагрузки $I_н'$ по отношению к фазе тока источника, чего делать нельзя, так как эквивалентный источник тока по определению должен обеспечивать те же самые напряжения и токи на нагрузке, что и замещаемый им реальный источник. Если в нагрузке на рис. 2,а происходят омические потери, вызванные протеканием тока по $R_н,$ то новая нагрузка представляет собой чисто реактивное сопротивление, не имеющее омических потерь. Это меняет энергетические соотношения в рассматриваемой схеме. Таким образом, схема на рис. 2,б ни в отношении величины тока нагрузки, ни в отношении фазы этого тока, ни в отношении расчета мощности в нагрузке не является эквивалентной схеме на рис. 2,а. |
| |
| Таким образом, в зависимости от отношения ${R_{=} \mathord{\left/{\vphantom{R_{=} R_{i} }}\right.\kern-\nulldelimiterspace} R_{i} } $ мощность, выделяемая на внутреннем сопротивлении эквивалентных источников напряжения и тока, получается различной, а потому представление об эквивалентных источниках напряжения и тока нельзя применять для анализа мощности в цепи самих реальных источников. | Итак, никакую часть нагрузки --- ни активную, ни реактивную --- нельзя переносить («суммировать») во внутреннее сопротивление эквивалентного источника тока, поскольку новый источник тока уже не будет эквивалентен исходному источнику напряжения (генератору) не только по мощности, но и по другим параметрам. |
| |
| Второе ограничение связано с тем, что с внутренним сопротивлением эквивалентного источника тока $R_{i} $ в расчетах нельзя поступать так, как если бы оно представляло собой сопротивление обыкновенного резистора. Нельзя, например, всю нагрузку $R_{=} $ или ее часть «переносить» во внутреннее сопротивление источника тока, подсчитав новое сопротивление по закону сложения параллельных сопротивлений $R_{i} {}^{{'} } ={R_{=} R_{i} \mathord{\left/{\vphantom{R_{=} R_{i} \left(R_{i} +R_{=} \right)}}\right.\kern-\nulldelimiterspace} \left(R_{i} +R_{=} \right)} $. | |
| |
| \noindent \includegraphics*[width=4.06in, height=1.28in, keepaspectratio=false]{image9} | |
| |
| \noindent | ==== Эквивалентные схемы ==== |
| | |
| \noindent \textit{Рис. 2.} Об эквивалентности источников напряжения и тока | |
| | |
| Наиболее очевидна ошибочность такого решения в случае, когда нагрузка представляет собой комплексное сопротивление, например, показанное на рис. 2, а. Перенос части нагрузки в $R_{i} {}^{{'} } $, показанный на рис. 2, \textit{б}, во-первых, изменяет фазу нового тока нагрузки $I_{=} {}^{{'} } $ по отношению к фазе тока источника, чего делать нельзя, так как эквивалентный источник тока по определению должен обеспечивать те же самые напряжения и токи на нагрузке, что и замещаемый им реальный источник. Если в нагрузке на рис. 2, \textit{а} происходят омические потери, вызванные протеканием тока по $R_{=} $, то новая нагрузка представляет собой чисто реактивное сопротивление, не имеющее омических потерь. Это меняет энергетические соотношения в рассматриваемой схеме. Таким образом, схема на рис. 2, \textit{б} ни в отношении величины тока нагрузки, ни в отношении фазы этого тока, ни в отношении расчета мощности в нагрузке не является эквивалентной схеме на рис. 2, \textit{а}. | |
| | |
| Итак, никакую часть нагрузки -- ни активную, ни реактивную -- нельзя переносить («суммировать») во внутреннее сопротивление эквивалентного источника тока, поскольку новый источник тока уже не будет эквивалентен исходному источнику напряжения (генератору) не только по мощности, но и по другим параметрам. | |
| | |
| | |
| | |
| \textbf{1.8. Эквивалентные схемы} | |
| |
| На практике невозможно получить идеальный элемент цепи, сопротивление которого являлось бы только активным или только индуктивным, или только емкостным. Катушка индуктивности обладает активным сопротивлением, так как ее обмотка выполнена из проводника с конечной проводимостью. Как всякое металлическое тело, она обладает и емкостью. Конденсатор имеет некоторую индуктивность, так как состоит из отдельных проводников, перемещение зарядов по которым вызывает появление магнитного поля. Потери в диэлектрике конденсатора вызывают его нагревание и, следовательно, являются необратимыми потерями, как и в активном сопротивлении. Даже простой отрезок провода, кроме активного сопротивления, имеет и индуктивное, и емкостное. | На практике невозможно получить идеальный элемент цепи, сопротивление которого являлось бы только активным или только индуктивным, или только емкостным. Катушка индуктивности обладает активным сопротивлением, так как ее обмотка выполнена из проводника с конечной проводимостью. Как всякое металлическое тело, она обладает и емкостью. Конденсатор имеет некоторую индуктивность, так как состоит из отдельных проводников, перемещение зарядов по которым вызывает появление магнитного поля. Потери в диэлектрике конденсатора вызывают его нагревание и, следовательно, являются необратимыми потерями, как и в активном сопротивлении. Даже простой отрезок провода, кроме активного сопротивления, имеет и индуктивное, и емкостное. |
| |
| В тех же случаях, когда по тем или иным причинам такое упрощение недопустимо, прибегают к замене реального элемента эквивалентной цепью, состоящей из нескольких идеализированных элементов. Таким образом, например, конденсатор с потерями и катушка индуктивности с заметной величиной активного сопротивления проводников могут быть заменены схемами, изображенными на рис. 3. | В тех же случаях, когда по тем или иным причинам такое упрощение недопустимо, прибегают к замене реального элемента эквивалентной цепью, состоящей из нескольких идеализированных элементов. Таким образом, например, конденсатор с потерями и катушка индуктивности с заметной величиной активного сопротивления проводников могут быть заменены схемами, изображенными на рис. 3. |
| | {{ :lab5:003.png?500 |}} |
| |
| Применение эквивалентных цепей значительно облегчает изучение процессов в электрических схемах. При этом можно ограничиться изучением свойств только трех идеализированных элементов \textit{R}, \textit{L} и \textit{С}, а все остальные случаи рассматривать как их комбинации. | Применение эквивалентных цепей значительно облегчает изучение процессов в электрических схемах. При этом можно ограничиться изучением свойств только трех идеализированных элементов $R, L$ и $С,$ а все остальные случаи рассматривать как их комбинации. |
| | |
| | |
| | |
| \noindent \includegraphics*[width=1.57in, height=0.79in, keepaspectratio=false]{image12} \includegraphics*[width=1.43in, height=0.30in, keepaspectratio=false]{image14} | |
| | |
| \noindent \textit{Рис. 3.} Эквивалентные схемы конденсатора и индуктивности | |
| |
| |
| |
| |