Это старая версия документа!

Под действием внешнего электростатического поля заряды в проводнике (электроны проводимости в металлическом проводнике) перераспределяются таким образом, что напряженность результирующего поля в любой точке внутри проводника равна нулю $(\vec Е = 0)$. Во всех точках его поверхности Е = Еn ≠ 0 и Еτ = 0, где Еn и Еτ – соответственно нормальная и касательная составляющие вектора электрического поля. Весь объем проводника является эквипотенциальным: во всех точках внутри проводника потенциал φ одинаков. Поверхность проводника также эквипотенциальна. В заряженном проводнике некомпенсированные электрические заряды располагаются только на его поверхности. Векторы электрического поля в однородном и изотропном диэлектрике на поверхности заряженного проводника (вне его) связаны с поверхностной плотностью зарядов σ выражениями D = σ (СИ), (18) E = (СИ), (19) D = 4πσ (СГС), (18а) E = (СГС), (19а) где ε0 = 8,854∙10-12 Ф/м – электрическая постоянная, ε – относительная диэлектрическая проницаемость пространства, окружающего проводник.