Это старая версия документа!

Под действием внешнего электростатического поля заряды в проводнике (электроны проводимости в металлическом проводнике) перераспределяются таким образом, что напряженность результирующего поля в любой точке внутри проводника равна нулю $(\vec Е = 0)$. Во всех точках его поверхности $|\vec Е| = Е_n \neq 0$ и $Е_t = 0$, где $Е_n$ и $Е_t$ — соответственно нормальная и касательная составляющие вектора электрического поля. Весь объем проводника является эквипотенциальным: во всех точках внутри проводника потенциал $\varphi $ одинаков. Поверхность проводника также эквипотенциальна. В заряженном проводнике некомпенсированные электрические заряды располагаются только на его поверхности. Векторы электрического поля в однородном и изотропном диэлектрике на поверхности заряженного проводника (вне его) связаны с поверхностной плотностью зарядов $\sigma $ выражениями:

$D = \sigma $ (СИ), (18)

$E = \frac{\sigma}{\varepsilon \varepsilon _0}$ (СИ), (19)

$D = 4\pi \sigma $ (СГС), (18а)

$E = \frac{4\pi \sigma}{\varepsilon }$ (СГС), (19а)

где $\varepsilon _0 = 8,854\cdot 10^{-12}$ Ф/м — электрическая постоянная, $\varepsilon $ — относительная диэлектрическая проницаемость пространства, окружающего проводник.