lab5:описание_процессов

Это старая версия документа!


Пусть ток и напряжение в электрической цепи меняются по гармоническому закону. Теперь для того чтобы определить ток или напряжение в какой-либо точке схемы в данный момент времени недостаточно знать только амплитуду. Необходимо еще иметь информацию о фазе сигнала. Конечно, можно определять амплитуды и фазовые сдвиги напряжений и токов явно, например I(t)=I0sin(ωt+φ), но проще это делать с помощью комплексных чисел. Вместо того чтобы складывать и вычитать синусоидальные функции, можно легко и просто складывать и вычитать комплексные числа, записанные в экспоненциальной форме.

Всякую комплексную величину a+ib можно представить в виде Аеiφ, где А и φ — действительные числа и a+ib=AeiφA=a2+b2,    tg(φ)=ba.

Для представления гармонических функций в экспоненциальном виде используются формулы: eikx=coskx+isinkx,   coskx=12(eikx+eikx),   sinkx=12i(eikxeikx), где i — мнимая единица (i2=1).

Так как действующие значения напряжения и тока представляют собой реальные количественные величины, изменяющиеся во времени, то для перевода комплексного представления в реальные количественные величины достаточно воспользоваться следующим правилом: A(t)=Re(A(ω)exp(iωt)), где A(t) реальная физическая величина (тока или напряжения); A(ω) та же величина, но в комплексном представлении; Re операция взятия действительной части. Для определения реальной и мнимой части нужно воспользоваться следующим представлением комплексных чисел: z=Re(z)+iIm(z)=ρeiφ=ρ(cos(φ)+isin(φ)). Преобразование в обратную сторону записывается так: A(t)=A0cos(ωt+φ)A0exp(iφ), где A0 амплитуда гармонической составляющей реального сигнала на частоте ω.

Закон Ома для цепей, содержащих только линейные элементы (сопротивления, емкости, индуктивности), записывается в «привычном» виде U=IZ. Только все входящие в закон величины являются комплексными: Z импеданс линейного участка цепи; U падение напряжения на нем; I протекающий по нему ток.

Импеданс является обобщением понятия сопротивление. В отличие от резистора, электрическое сопротивление которого характеризует соотношение постоянного напряжения и тока на нем, применение термина электрическое сопротивление к реактивным элементам (катушка индуктивности и конденсатор) приводит к тому, что сопротивление идеальной катушки индуктивности стремится к нулю, а сопротивление идеального конденсатора — к бесконечности. Такой результат вполне закономерен, поскольку сопротивление элементов рассматривается на постоянном токе, то есть на нулевой частоте, когда реактивные свойства не проявляются. Однако в случае переменного тока свойства этих элементов существенно иные: напряжение на катушке индуктивности и ток через конденсатор не равны нулю. То есть реактивные элементы на переменном токе ведут себя как элементы с неким конечным «сопротивлением», которое и получило название электрический импеданс, или просто импеданс.

Импеданс линейного участка цепи есть комплексная величина. Модуль этой комплексной величины определяет связь между амплитудами тока и напряжения, как и обычное (активное) сопротивление элемента цепи. Фаза комплексного числа определяет сдвиг фаз между током и напряжением. Комплексные величины позволяют полностью описать произвольный гармонический сигнал – его амплитуду и фазу (разд. 2.1). Импеданс равен частному от деления комплексной амплитуды напряжения на данном участке на комплексную амплитуду тока. Действительная часть импеданса соответствует активному сопротивлению, а мнимая — реактивному. То есть элемент цепи с импедансом можно рассматривать как последовательно соединенные резистор с сопротивлением и чисто реактивный элемент с импедансом.

Импеданс цепи, содержащей несколько элементов, находится по стандартным правилам. Импедансы последовательно соединенных элементов суммируются, а при параллельном соединении определяются по правилу 1ZΣ=1Z1+1Z2+1Z3+.

Импеданс может быть измерен специальными приборами: измерителем \textit{RLC} или анализатором импеданса (см. прил. 4). Эти приборы позволяют производить измерения в широком диапазоне частот и при различных напряжениях смещения.

\textbf{2.3. Векторные диаграммы }

Для теоретического анализа процессов в цепях, содержащих реактивные элементы, удобно использовать метод комплексных амплитуд. Суть метода заключается в следующем. В соответствии с формулой Эйлера комплексное число можно записать в виде eiφ=cos(φ)+isin(φ), где i – мнимая единица, и изобразить его на комплексной плоскости вектором, численно равным единице, под углом φ к действительной оси (рис. 4, \textit{а}). Вектор не единичной длины, например, функция I=I0ei(ωt+ψ) в этом случае будет представлена вектором, изображенным на рис. 4, \textit{б}.

\noindent \includegraphics*[width=3.58in, height=1.11in, keepaspectratio=false]{image16}

\noindent \textit{Рис. 4}. Векторы на комплексной плоскости

Гармонические функции в комплексном виде представляются мнимой или действительной частью соответствующего комплексного числа. Например, косинусоидальный ток I=Iacos(ωt), где Ia – амплитуда, можно представить в виде I=Iacos(ωt)=Re(Iaeiωt) и изобразить в виде проекции вектора Iaei(ωt) на ось + 1 или Re (рис. 4, \textit{б}). Re и Im – условное обозначение реальной и мнимой части комплексного числа. Для представления синусоидальной зависимости I=Iasin(ωt) достаточно выбрать фазу ψравной -{\pi  \mathord{\left/{\vphantom{\pi  2}}\right.\kern-\nulldelimiterspace} 2}.

Поскольку угол φ=i(ωt+ψ) линейно зависит от времени, то вектор Iaei(ωt) будет вращаться с круговой частотой ω. Для исключения этого вращения в случае гармонических величин принято на комплексной плоскости изображать их для момента времени t=0. В этом случае ωt=0 и Iaei(ωt+ψ)=Iaeiψ=I. Величина I называется комплексной амплитудой. Таким образом, комплексная амплитуда изображает ток I на комплексной плоскости в момент времени t=0 (рис. 4, \textit{в}).

\textbf{2.4. Законы Кирхгофа}

Основными законами для определения токов и напряжений в линейных цепях являются закон Ома и два закона Кирхгофа.

Первый закон Кирхгофа связывает между собой токи, сходящиеся в какой-либо точке (узле) цепи: сумма втекающих и вытекающих токов для данного узла равна нулю: Nk=0Ik=0.

Это означает, что токи не могут накапливаться в каком-либо узле цепи. Токам, втекающим в узел, приписывается знак плюс, а вытекающим – знак минус.

Второй закон Кирхгофа гласит, что сумма падений напряжения на элементах, составляющих произвольный замкнутый контур в цепи, равна сумме источников эдс в данном контуре: Nk=0Uk=Pk=0Ek.

Произвольно заданные направления токов Ik в системе \eqref{GrindEQ3_} приводят к положительному вкладу Uk в \eqref{GrindEQ4_}, если они совпадают с произвольно выбранным направлением обхода контура. Сторонние электродвижущие силы Ek имеют положительный знак, если они повышают потенциал в этом же направлении.

\textbf{2.5. Мощность, выделяемая в схемах с \textit{R},\textit{ L},\textit{ C} в цепях переменного тока}

Процессы передачи энергии по электрической цепи, рассеяния энергии или преобразования энергии из одного вида в другой характеризуются мощностью p. Она определяет интенсивность передачи или преобразования энергии и равна количеству переданной или преобразованной энергии в единицу времени. Мгновенная мощность, производимая или отдаваемая произвольной частью цепи с двумя входами (двухполюсник), равна скорости совершения работы в данный момент времени p(t)=dAdt=ddtqΔφ=U(t)I(t). Напряжение и ток на входе двухполюсника в общем случае могут быть сдвинуты по фазе на угол ψ. В этом случае мгновенная мощность записывается как p(t)=U0cos(ωt)I0cos(ωt+ψ)==12U0I0cos(ψ)+12U0I0cos(2ωt+ψ). Видно, что мгновенная мощность имеет постоянную и гармоническую составляющую, частота которой в 2 раза больше частоты напряжения и тока. Двухполюсник получает мощность от внешней цепи, когда мгновенная мощность положительна, и отдает ее обратно во внешнюю цепь – когда она отрицательна. Такой возврат возможен потому, что энергия может запасаться в электрическом (конденсатор) или магнитном (индуктивность) поле элементов цепи, входящих в состав двухполюсника. Если двухполюсник содержит только сопротивления (резисторы), то энергия накапливаться в нем не может. В этом случае нет сдвига между напряжением и током.

Среднее значение мгновенной мощности за период называется активной мощностью. Она равна P=12U0I0cos(ψ)=UIcos(ψ). Здесь U и I эффективные значения тока и напряжения, отличающиеся от максимальных величин на величину 2: U={U_{0}  \mathord{\left/{\vphantom{U_{0}  \sqrt{2} }}\right.\kern-\nulldelimiterspace} \sqrt{2} }, I={I_{0}  \mathord{\left/{\vphantom{I_{0}  \sqrt{2} }}\right.\kern-\nulldelimiterspace} \sqrt{2} }. При анализе электрических цепей часто используют понятия реактивной Q=UIsin(ψ) и полной мощности |S|=P2+Q2. Полная мощность определяет максимальное амплитудное значение гармонической составляющей мощности, циркулирующей через двухполюсник.

По аналогии с понятием импеданса в цепях переменного тока вводят комплексное выражения для мощности S=UI=UIeiψ=UIcos(ψ)+iUIsin(ψ)=P+iQ. Операция I означает сопряженное значение комплексной величины тока I.

На комплексной плоскости (рис. 5) полная мощность будет представлена вектором S, подобным вектору \textit{I} на рис. 4, и ее проекция на действительную ось будет равна активной мощности ReS=UIcos(ψ)=P, а на мнимую ImS=UIsin(ψ)=Q – реактивной.

\includegraphics*[width=2.38in, height=1.12in, keepaspectratio=false]{image23}

\textit{Рис. 5.} Треугольник мощностей

Обычно для мощности саму комплексную плоскость не изображают, а полученные соотношения между компонентами мощности, показанные на рис. 5, \textit{б}, называют \textit{треугольником} \textit{мощностей}. Если угол ψна рис. 5, \textit{б} положителен, то общий импеданс цепи носит индуктивный характер. При емкостном импедансе угол ψ отрицателен, а при чисто активной нагрузке равен нулю и полная мощность совпадает с активной.

\textbf{2.6. Переходные процессы}

Если в цепи присутствуют не только активные, но и реактивные элементы, то в первый момент после ее подключения к источникам электрической энергии (электрического сигнала) процессы в ней могут сильно отличаться от тех, которые будут происходить в установившемся (стационарном) режиме. Это вызвано тем, что в реактивных элементах в начальный момент после включения происходит «запас» энергии, которая затем в установившемся режиме будет сохраняться или переходить из одного реактивного элемента или вида в другой. Начальные процессы работы таких схем, возникающие непосредственно после коммутации (включения / выключения) или резкого изменения вынуждающей силы, называются переходными процессами в электрических цепях. Длительность переходных процессов может быть очень короткой (до долей микросекунд), но возникающие при этом токи и напряжения могут во много раз превышать их значения в стационарном режиме.

\noindent \includegraphics*[width=2.11in, height=1.51in, keepaspectratio=false]{image24}

\noindent \textit{Рис. 6.} Схема, иллюстрирующая анализ переходных процессов

\includegraphics*[width=2.23in, height=1.68in, keepaspectratio=false]{image25}

\noindent \textit{Рис. 7.} Временная зависимость напряжения на сопротивлении 1 Ω в схеме, изображенной на рис. 6

Для простейшего анализа переходных процессов можно воспользоваться следующими правилами:

1) незаряженная емкость в первый момент представляет собой короткое замыкание, полностью заряженная емкость разрыв;

2) индуктивность в начальный момент после подключения к источнику напряжения (в начале протекания тока) представляет очень большое сопротивление, т. е. ток через нее будет минимален.

Например, при рассмотрении простой схемы, изображенной на рис. 6, можно рассуждать следующим образом.

В начальный момент времени (t = 0) индуктивность представляет собой очень большое сопротивление в цепи \textit{ab}, поэтому ток в нашей системе не идет и падение напряжения на сопротивлении \textit{R} = 1 Ω равно нулю. Затем за время порядка τ \textit{L/R} = 50 μс ток достигает значения 0,5 А и предохранитель Пр1 перегорает, а ток переключается на цепь \textit{cd} с сопротивлением 100 Ω. Скорость нарастания определяется минимальным из сопротивлений в цепях \textit{be} и \textit{cd}. Соответствующая временная зависимость напряжения на сопротивлении 1 Ω выглядит следующим образом (рис. 7). Если мы хотим получить более точное описание переходных процессов, происходящих в электрической цепи, содержащей пассивные элементы, то нужно воспользоваться двумя законами Кирхгофа, дополнив их законами связи тока и напряжения для каждого элемента.

Рассмотрим применение этих законов, рассчитав переходной процесс в схеме, изображенной на рис. 8.

\includegraphics*[width=2.28in, height=1.13in, keepaspectratio=false]{image26}

\noindent \textit{Рис. 8.} Схема, иллюстрирующая использование законов Кирхгофа

\noindent Из первого закона Кирхгофа для узла У1 получаем: I1I2I3=0. Из второго закона Кирхгофа для контуров К1 и К2 получаем еще два уравнения: I1R1+I2R2=U(t), I1R1+q3C=U(t). Дифференцируя уравнение \eqref{GrindEQ8_} по времени, используя I3=dq3dt и выражая I2 и I3из уравнений \eqref{GrindEQ6_} и \eqref{GrindEQ7_}, получаем уравнение, описывающее зависимость I1(t) при заданном поведении U(t): ddtI1(t)+1R1C(1+R1R2)I1=1R1(ddtU(t)+U(t)R2C) (СИ). \eqref{GrindEQ9_}

Данное дифференциальное уравнение может быть решено численно с помощью математических пакетов MathCAD, MatLab, Mathematica, Maple и др. В случае простой зависимости U(t) решение уравнения (???) может быть записано в аналитической форме.

Решение полученного неоднородного дифференциального уравнения, как известно, состоит из суммы двух решений решения однородного уравнения (с правой частью, равной нулю) и частного решения неоднородного уравнения. Полное решение однородного линейного дифференциального уравнения можно представить в виде суммы iIiepit. Каждое элементарное решение iIiepit описывает либо гармонический процесс (pi мнимое число), либо экспоненциальный (pi вещественное число), либо комбинацию этих процессов (pi комплексное число). Физический смысл обычно имеют лишь процессы с затухающим, а не бесконечно возрастающим экспоненциальным членом в решениях. Это означает, что в начальный момент после коммутации на сигнал внешнего генератора всегда накладывается некоторый экспоненциально затухающий процесс, который и называется переходным.

Отметим, что определение переходного процесса зависит от того, что выбирается в качестве стационарного процесса. Поэтому, например, на рис. 9 представлены одновременно два переходных процесса. Один связан с выходом на стационарный периодический процесс (область А), а второй с переходом с одного постоянного значения напряжения на другое (область Б).

\noindent \includegraphics*[width=3.36in, height=1.55in, keepaspectratio=false]{image27}

\noindent \textit{Рис. 9.} Примеры переходных процессов

\noindent