Это старая версия документа!
Описание процессов в электрических цепях
Комплексная форма представления напряжения и тока
Пусть ток и напряжение в электрической цепи меняются по гармоническому закону. Теперь для того чтобы определить ток или напряжение в какой-либо точке схемы в данный момент времени недостаточно знать только амплитуду. Необходимо еще иметь информацию о фазе сигнала. Конечно, можно определять амплитуды и фазовые сдвиги напряжений и токов явно, например I(t)=I0sin(ωt+φ), но проще это делать с помощью комплексных чисел. Вместо того чтобы складывать и вычитать синусоидальные функции, можно легко и просто складывать и вычитать комплексные числа, записанные в экспоненциальной форме.
Всякую комплексную величину a+ib можно представить в виде Аеiφ, где А и φ — действительные числа и a+ib=Aeiφ⇒A=√a2+b2, tg(φ)=ba.
Для представления гармонических функций в экспоненциальном виде используются формулы: eikx=coskx+isinkx, coskx=12(eikx+e−ikx), sinkx=12i(eikx−e−ikx), где i — мнимая единица (i2=−1).
Так как действующие значения напряжения и тока представляют собой реальные количественные величины, изменяющиеся во времени, то для перевода комплексного представления в реальные количественные величины достаточно воспользоваться следующим правилом: A(t)=Re(A(ω)exp(iωt)), где A(t) − реальная физическая величина (тока или напряжения); A(ω) − та же величина, но в комплексном представлении; Re − операция взятия действительной части. Для определения реальной и мнимой части нужно воспользоваться следующим представлением комплексных чисел: z=Re(z)+iIm(z)=ρeiφ=ρ⋅(cos(φ)+isin(φ)). Преобразование в обратную сторону записывается так: A(t)=A0cos(ωt+φ)→A0exp(iφ), где A0 − амплитуда гармонической составляющей реального сигнала на частоте ω.
Закон Ома для цепей, содержащих только линейные элементы (сопротивления, емкости, индуктивности), записывается в «привычном» виде U=I⋅Z. Только все входящие в закон величины являются комплексными: Z − импеданс линейного участка цепи; U − падение напряжения на нем; I − протекающий по нему ток.
Импенданс, активное и реактивное сопротивления
Импеданс является обобщением понятия сопротивление. В отличие от резистора, электрическое сопротивление которого характеризует соотношение постоянного напряжения и тока на нем, применение термина электрическое сопротивление к реактивным элементам (катушка индуктивности и конденсатор) приводит к тому, что сопротивление идеальной катушки индуктивности стремится к нулю, а сопротивление идеального конденсатора — к бесконечности. Такой результат вполне закономерен, поскольку сопротивление элементов рассматривается на постоянном токе, то есть на нулевой частоте, когда реактивные свойства не проявляются. Однако в случае переменного тока свойства этих элементов существенно иные: напряжение на катушке индуктивности и ток через конденсатор не равны нулю. То есть реактивные элементы на переменном токе ведут себя как элементы с неким конечным «сопротивлением», которое и получило название электрический импеданс, или просто импеданс.
Импеданс линейного участка цепи есть комплексная величина. Модуль этой комплексной величины определяет связь между амплитудами тока и напряжения, как и обычное (активное) сопротивление элемента цепи. Фаза комплексного числа определяет сдвиг фаз между током и напряжением. Комплексные величины позволяют полностью описать произвольный гармонический сигнал – его амплитуду и фазу (разд. 2.1). Импеданс равен частному от деления комплексной амплитуды напряжения на данном участке на комплексную амплитуду тока. Действительная часть импеданса соответствует активному сопротивлению, а мнимая — реактивному. То есть элемент цепи с импедансом можно рассматривать как последовательно соединенные резистор с сопротивлением и чисто реактивный элемент с импедансом.
Импеданс цепи, содержащей несколько элементов, находится по стандартным правилам. Импедансы последовательно соединенных элементов суммируются, а при параллельном соединении определяются по правилу 1ZΣ=1Z1+1Z2+1Z3+….
Импеданс может быть измерен специальными приборами: измерителем \textit{RLC} или анализатором импеданса (см. прил. 4). Эти приборы позволяют производить измерения в широком диапазоне частот и при различных напряжениях смещения.
\textbf{2.3. Векторные диаграммы }
Для теоретического анализа процессов в цепях, содержащих реактивные элементы, удобно использовать метод комплексных амплитуд. Суть метода заключается в следующем. В соответствии с формулой Эйлера комплексное число можно записать в виде eiφ=cos(φ)+i⋅sin(φ), где i – мнимая единица, и изобразить его на комплексной плоскости вектором, численно равным единице, под углом φ к действительной оси (рис. 4, \textit{а}). Вектор не единичной длины, например, функция I=I0⋅ei(ωt+ψ) в этом случае будет представлена вектором, изображенным на рис. 4, \textit{б}.
\noindent \includegraphics*[width=3.58in, height=1.11in, keepaspectratio=false]{image16}
\noindent \textit{Рис. 4}. Векторы на комплексной плоскости
Гармонические функции в комплексном виде представляются мнимой или действительной частью соответствующего комплексного числа. Например, косинусоидальный ток I=Ia⋅cos(ωt), где Ia – амплитуда, можно представить в виде I=Ia⋅cos(ωt)=Re(Iaeiωt) и изобразить в виде проекции вектора Iaei(ωt) на ось + 1 или Re (рис. 4, \textit{б}). Re и Im – условное обозначение реальной и мнимой части комплексного числа. Для представления синусоидальной зависимости I=Ia⋅sin(ωt) достаточно выбрать фазу ψравной -{\pi \mathord{\left/{\vphantom{\pi 2}}\right.\kern-\nulldelimiterspace} 2}.
Поскольку угол φ=i(ωt+ψ) линейно зависит от времени, то вектор Iaei(ωt) будет вращаться с круговой частотой ω. Для исключения этого вращения в случае гармонических величин принято на комплексной плоскости изображать их для момента времени t=0. В этом случае ωt=0 и Iaei(ωt+ψ)=Iaeiψ=I. Величина I называется комплексной амплитудой. Таким образом, комплексная амплитуда изображает ток I на комплексной плоскости в момент времени t=0 (рис. 4, \textit{в}).
\textbf{2.4. Законы Кирхгофа}
Основными законами для определения токов и напряжений в линейных цепях являются закон Ома и два закона Кирхгофа.
Первый закон Кирхгофа связывает между собой токи, сходящиеся в какой-либо точке (узле) цепи: сумма втекающих и вытекающих токов для данного узла равна нулю: N∑k=0Ik=0.
Это означает, что токи не могут накапливаться в каком-либо узле цепи. Токам, втекающим в узел, приписывается знак плюс, а вытекающим – знак минус.
Второй закон Кирхгофа гласит, что сумма падений напряжения на элементах, составляющих произвольный замкнутый контур в цепи, равна сумме источников эдс в данном контуре: N∑k=0Uk=P∑k=0Ek.
Произвольно заданные направления токов Ik в системе \eqref{GrindEQ3_} приводят к положительному вкладу Uk в \eqref{GrindEQ4_}, если они совпадают с произвольно выбранным направлением обхода контура. Сторонние электродвижущие силы Ek имеют положительный знак, если они повышают потенциал в этом же направлении.
\textbf{2.5. Мощность, выделяемая в схемах с \textit{R},\textit{ L},\textit{ C} в цепях переменного тока}
Процессы передачи энергии по электрической цепи, рассеяния энергии или преобразования энергии из одного вида в другой характеризуются мощностью p. Она определяет интенсивность передачи или преобразования энергии и равна количеству переданной или преобразованной энергии в единицу времени. Мгновенная мощность, производимая или отдаваемая произвольной частью цепи с двумя входами (двухполюсник), равна скорости совершения работы в данный момент времени p(t)=dAdt=ddtqΔφ=U(t)⋅I(t). Напряжение и ток на входе двухполюсника в общем случае могут быть сдвинуты по фазе на угол ψ. В этом случае мгновенная мощность записывается как p(t)=U0cos(ωt)⋅I0cos(ωt+ψ)==12U0I0cos(ψ)+12U0I0cos(2ωt+ψ). Видно, что мгновенная мощность имеет постоянную и гармоническую составляющую, частота которой в 2 раза больше частоты напряжения и тока. Двухполюсник получает мощность от внешней цепи, когда мгновенная мощность положительна, и отдает ее обратно во внешнюю цепь – когда она отрицательна. Такой возврат возможен потому, что энергия может запасаться в электрическом (конденсатор) или магнитном (индуктивность) поле элементов цепи, входящих в состав двухполюсника. Если двухполюсник содержит только сопротивления (резисторы), то энергия накапливаться в нем не может. В этом случае нет сдвига между напряжением и током.
Среднее значение мгновенной мощности за период называется активной мощностью. Она равна P=12U0I0cos(ψ)=UIcos(ψ). Здесь U и I эффективные значения тока и напряжения, отличающиеся от максимальных величин на величину √2: U={U_{0} \mathord{\left/{\vphantom{U_{0} \sqrt{2} }}\right.\kern-\nulldelimiterspace} \sqrt{2} }, I={I_{0} \mathord{\left/{\vphantom{I_{0} \sqrt{2} }}\right.\kern-\nulldelimiterspace} \sqrt{2} }. При анализе электрических цепей часто используют понятия реактивной Q=UIsin(ψ) и полной мощности |S|=√P2+Q2. Полная мощность определяет максимальное амплитудное значение гармонической составляющей мощности, циркулирующей через двухполюсник.
По аналогии с понятием импеданса в цепях переменного тока вводят комплексное выражения для мощности S=U⋅I∗=UIeiψ=UIcos(ψ)+iUIsin(ψ)=P+iQ. Операция I∗ означает сопряженное значение комплексной величины тока I.
На комплексной плоскости (рис. 5) полная мощность будет представлена вектором S, подобным вектору \textit{I} на рис. 4, и ее проекция на действительную ось будет равна активной мощности ReS=UIcos(ψ)=P, а на мнимую ImS=UIsin(ψ)=Q – реактивной.
\includegraphics*[width=2.38in, height=1.12in, keepaspectratio=false]{image23}
\textit{Рис. 5.} Треугольник мощностей
Обычно для мощности саму комплексную плоскость не изображают, а полученные соотношения между компонентами мощности, показанные на рис. 5, \textit{б}, называют \textit{треугольником} \textit{мощностей}. Если угол ψна рис. 5, \textit{б} положителен, то общий импеданс цепи носит индуктивный характер. При емкостном импедансе угол ψ отрицателен, а при чисто активной нагрузке равен нулю и полная мощность совпадает с активной.
\textbf{2.6. Переходные процессы}
Если в цепи присутствуют не только активные, но и реактивные элементы, то в первый момент после ее подключения к источникам электрической энергии (электрического сигнала) процессы в ней могут сильно отличаться от тех, которые будут происходить в установившемся (стационарном) режиме. Это вызвано тем, что в реактивных элементах в начальный момент после включения происходит «запас» энергии, которая затем в установившемся режиме будет сохраняться или переходить из одного реактивного элемента или вида в другой. Начальные процессы работы таких схем, возникающие непосредственно после коммутации (включения / выключения) или резкого изменения вынуждающей силы, называются переходными процессами в электрических цепях. Длительность переходных процессов может быть очень короткой (до долей микросекунд), но возникающие при этом токи и напряжения могут во много раз превышать их значения в стационарном режиме.
\noindent \includegraphics*[width=2.11in, height=1.51in, keepaspectratio=false]{image24}
\noindent \textit{Рис. 6.} Схема, иллюстрирующая анализ переходных процессов
\includegraphics*[width=2.23in, height=1.68in, keepaspectratio=false]{image25}
\noindent \textit{Рис. 7.} Временная зависимость напряжения на сопротивлении 1 Ω в схеме, изображенной на рис. 6
Для простейшего анализа переходных процессов можно воспользоваться следующими правилами:
1) незаряженная емкость в первый момент представляет собой короткое замыкание, полностью заряженная емкость − разрыв;
2) индуктивность в начальный момент после подключения к источнику напряжения (в начале протекания тока) представляет очень большое сопротивление, т. е. ток через нее будет минимален.
Например, при рассмотрении простой схемы, изображенной на рис. 6, можно рассуждать следующим образом.
В начальный момент времени (t = 0) индуктивность представляет собой очень большое сопротивление в цепи \textit{ab}, поэтому ток в нашей системе не идет и падение напряжения на сопротивлении \textit{R} = 1 Ω равно нулю. Затем за время порядка τ ≈ \textit{L/R} = 50 μс ток достигает значения 0,5 А и предохранитель Пр1 перегорает, а ток переключается на цепь \textit{cd} с сопротивлением 100 Ω. Скорость нарастания определяется минимальным из сопротивлений в цепях \textit{be} и \textit{cd}. Соответствующая временная зависимость напряжения на сопротивлении 1 Ω выглядит следующим образом (рис. 7). Если мы хотим получить более точное описание переходных процессов, происходящих в электрической цепи, содержащей пассивные элементы, то нужно воспользоваться двумя законами Кирхгофа, дополнив их законами связи тока и напряжения для каждого элемента.
Рассмотрим применение этих законов, рассчитав переходной процесс в схеме, изображенной на рис. 8.
\includegraphics*[width=2.28in, height=1.13in, keepaspectratio=false]{image26}
\noindent \textit{Рис. 8.} Схема, иллюстрирующая использование законов Кирхгофа
\noindent Из первого закона Кирхгофа для узла У1 получаем: I1−I2−I3=0. Из второго закона Кирхгофа для контуров К1 и К2 получаем еще два уравнения: I1R1+I2R2=U(t), I1R1+q3C=U(t). Дифференцируя уравнение \eqref{GrindEQ8_} по времени, используя I3=dq3dt и выражая I2 и I3из уравнений \eqref{GrindEQ6_} и \eqref{GrindEQ7_}, получаем уравнение, описывающее зависимость I1(t) при заданном поведении U(t): ddtI1(t)+1R1C(1+R1R2)I1=1R1(ddtU(t)+U(t)R2C) (СИ). \eqref{GrindEQ9_}
Данное дифференциальное уравнение может быть решено численно с помощью математических пакетов MathCAD, MatLab, Mathematica, Maple и др. В случае простой зависимости U(t) решение уравнения (???) может быть записано в аналитической форме.
Решение полученного неоднородного дифференциального уравнения, как известно, состоит из суммы двух решений − решения однородного уравнения (с правой частью, равной нулю) и частного решения неоднородного уравнения. Полное решение однородного линейного дифференциального уравнения можно представить в виде суммы ∑iIiepit. Каждое элементарное решение ∑iIiepit описывает либо гармонический процесс (pi − мнимое число), либо экспоненциальный (pi − вещественное число), либо комбинацию этих процессов (pi − комплексное число). Физический смысл обычно имеют лишь процессы с затухающим, а не бесконечно возрастающим экспоненциальным членом в решениях. Это означает, что в начальный момент после коммутации на сигнал внешнего генератора всегда накладывается некоторый экспоненциально затухающий процесс, который и называется переходным.
Отметим, что определение переходного процесса зависит от того, что выбирается в качестве стационарного процесса. Поэтому, например, на рис. 9 представлены одновременно два переходных процесса. Один связан с выходом на стационарный периодический процесс (область А), а второй с переходом с одного постоянного значения напряжения на другое (область Б).
\noindent \includegraphics*[width=3.36in, height=1.55in, keepaspectratio=false]{image27}
\noindent \textit{Рис. 9.} Примеры переходных процессов
\noindent